|
V = fi*sqrt(2*g*H)
gde je fi koeficijent brzine, fi = sqrt(1/(1/ksi)) gde je ksi koeficijent lokalnog otpora,
g gravitaciono ubrzanje, H je visina vodenog stuba iznad otvora.
Ovo vazi za otvoreni sud, sa konstantnim pritiskom iznad vodenog stuba, gde je debljina zida suda zanemarljiva u odnosu na njegove dimenzije.
Nije nista specijalno vec je izvedeno iz bernulijeve jednacine za preseke od kojih se jedan nalazi u nivou vodenog ogledala a drugi na 0.5d od otvora gde je d precnik otvora ( tu je najuzi deo vodenog mlaza ) pri tome je pocetna brzina delica tecnosti koji putuje ka otvoru zanemarena ( jer je sirina suda mnogo veca od dimenzija otvora ) pa kineticka energija Vo^2/2g u jednacini zanemaruje kao mala velicina u odnosu na ostale velicine ( = 0 )
Bernuli: H + Pa/gama+Vo^2/2g = Pa/gama+V^2/2g + ksi*(V^2/2g)
nakon Vo^2/2g = 0
H = V^2/2g + ksi*(V^2/2g)
H = V^2/2g(1+1+ksi)
V = sqrt(1/(1+ksi)) * sqrt(2gH)
------ sqrt(1/1+ksi)) = fi
V = fi*sqrt(2gH)
Uzevsi ovo u obzir vidi se da ( posto vec imas definitivnu vrednost H ) zavisi jedino od fi tj koeficijenta brzine
koeficijent brzine ti je 1 za idealnu tecnost a ~0.97 za vodu * za kruzni otvor * jer je lokalni otpor ksi 0.06. Za sve ostale oblike otvora lokalni otpor je veci sto znaci da je koeficijent brzine manji
Dakle odgovor je:
najveca je kada je u pitanju idealna tecnost a otvor kruznog poprecnog preseka.
Tada izraz glasi ( jer je fi = 1 ):
V = sqrt(2gH)
ps. is prilozenog se vidi da brzina isticanja ne zavisi od velicine otvora vec samo od visine vodenog stuba iznad otvora, oblika otvora i vrste tecnosti. Protok, s druge strane, zavisi od pomenute velicine
|
